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北京石油化工学院2026年研究生招生接收调剂公告
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chenchaos

新虫 (初入文坛)

[交流] 【求助】关于量子力学守恒量的问题

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just_play

至尊木虫 (正式写手)


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搞错了,抱歉。。。

[ Last edited by just_play on 2009-12-8 at 00:46 ]
So Trivial !
2楼2009-12-07 23:27:47
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chenchaos

新虫 (初入文坛)

关于第一种方法

关于第一种方法,详细可见 张永德《量子力学》第二版 P37 科学出版社
事实上,<Ψ∣HP |Ψ>==E<Ψ∣P |Ψ>  其中,E=E*
3楼2009-12-07 23:40:19
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chenchaos

新虫 (初入文坛)

非常感谢您的回答

非常感谢您的回答,虽然我们还没有找到答案,但是我想,真正的物理就是在讨论中发展的!!!
4楼2009-12-08 01:15:53
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just_play

至尊木虫 (正式写手)

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小木虫:)(金币+3,VIP+0):3q 12-17 21:56
引用回帖:
Originally posted by chenchaos at 2009-12-7 23:40:

事实上,<Ψ∣HP |Ψ>==E<Ψ∣P |Ψ>  其中,E=E*

仔细想了一下,问题可能出在这里,当把H从中间移到左边时暗含了H是厄米的,而要求一个算符是厄米的相当于对其所作用的态矢施加了限制,例如,要动量算符是厄米的,其作用的态矢必须在无穷远处趋于零(束缚态)。而你所给的哈密顿量对于P |Ψ>来说并不是厄米的,即<Ψ∣HP |Ψ>≠,这样把H从中间移到左边并不可行,所以第一种方法的计算结果也应该不为零了
So Trivial !
5楼2009-12-08 01:47:49
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holiday

铁杆木虫 (正式写手)

梨园园长

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小木虫:)(金币+3,VIP+0):3q 12-17 21:56
有这样一句话:能量算符和其它任意算符的对易子,在能量算符的本征态上的平均值是零,包括动量算符。就是由方法一计算得到的。至于方法二,H是P 的函数,那他们对易子还是0啊
子非鱼,安之鱼之乐?
6楼2009-12-08 08:45:06
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pansy2008

新虫 (小有名气)

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小木虫:)(金币+4,VIP+0):鼓励新虫发言 12-17 21:56
方法一中函数|Ψ>取为能量本征函数是错的,原因是|Ψ>应取为一般函数,才能说明是否守恒;
方法二,正确 H=P^2/2m+x不是自由粒子,动量当然不守恒
7楼2009-12-17 19:28:15
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orochi3985

新虫 (初入文坛)

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引用回帖:
Originally posted by chenchaos at 2009-12-7 21:55:
在H的一个本征态 |Ψ> 下计算下式 <Ψ∣PH |Ψ> — <Ψ∣HP |Ψ> 有两种“合理”的方法
①考虑 |Ψ> 为H 的本征态,满足 H|Ψ> =E|Ψ> , 将上式第一项H作用右矢|Ψ> 得到 <Ψ∣P ...

不知道我说的对不对,我来说说自己的想法吧。
我认为两种方法都对,不过,问题是第二个结论是错误的。你怎么保证<Ψ|Ψ>不为零呢?
在你假设的这个哈密尔顿情况下,其本征值应当是连续谱吧。那么<Ψ|Ψ>所表示的是在连续谱的本征值为E的概率的,这个概率是0.所以第二种方法的结论应当是0.
8楼2010-01-05 10:09:22
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月浅浅

木虫 (著名写手)

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Originally posted by chenchaos at 2009-12-7 21:55:
??H?????????? |??> ???????? ?? ??????????????????
????? |??> ?H ???????????? H|??> =E|??> ?? ??????????H???????|??> ???

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2.?????д?? ??P??H ?????????????H=P^2/2m+x ?????? -ih/2?? ) ??????????????????????????????????????°????????????????????ì???
9楼2010-01-06 10:05:53
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orochi3985

新虫 (初入文坛)

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引用回帖:
Originally posted by 月浅浅 at 2010-1-6 10:05:



个人的看法:这两种做法都没有错,而且也并不矛盾。
1.量子力学中的五大公设(张永德版)之算符公设认为:任一可观测的力学量可以用相应的线性Hermite算符来表示,经典物理学中的物理量除了时间这个物理量 ...

第一个方法不能说明P是守恒量,守恒量必须对任意的态矢量都成立,第一个方法是只针对能量的本征态成立的。
10楼2010-01-06 13:41:22
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