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北京石油化工学院2026年研究生招生接收调剂公告
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lchchl

铜虫 (小有名气)

[求助] wannier function in topological insulators 已有2人参与

各位虫友，小弟看了不少关于拓扑绝缘体的研究中，在研究其表面态的性质时，很多用到了DFT+wannier方法。即首先通过第一性原理计算构造最大局域化的wannier function（MLWF），其中，Bulk的MLWF hopping parametre 可以通过bulk的计算得到，surface slab的MLWF hopping parametre 可以通过surface slab的计算得到。有了这些hopping parameter 之后，就可以通过迭代方法【J. Phys. F 14, 1205–1215 (1984) and J. Phys. F 15, 851–858 (1985)】得到半无限体系的surface Green’s function，然后就可以得到半无限体系的态密度等性质。如下图，就是Bi2Se3的局域态密度（转自Nature 5,438, （2009））。
有两个问题想请教各位虫友，一是hopping parameter具体是怎么来拟合得到的；二是关于这里的迭代方法，不知有没有虫友做过相关方面的研究，希望能够给予帮助，不胜感激！

wannier function in topological insulators
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为什么小木虫每天都是扣四个金币！！！！！！
1楼 2015-05-16 16:28:54
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KalaShayminS

铁杆木虫 (著名写手)

【答案】应助回帖

★ ★ ★
lchchl: 金币+1, ★有帮助 2015-05-17 21:00:11
franch: 金币+2, 谢谢回帖交流。。。。 2015-05-20 09:39:38
引用回帖:
5楼: Originally posted by lchchl at 2015-05-17 10:09:43
想解决的就是我在开始提出的两个问题啊。您说Green函数方法在表面态这个方面并不是特别好用，那哪些方法好用呢？...

是没读过其他相关文献，目前就读了这个，准备完全重复Nature 5,438的工作么？
hopping parameters 用DFT的哈密顿量直接经过幺正变换-傅里叶变换即可得到，变换矩阵在计算MLWF时是会得到的。很多文献都有这种方法。
如果要计算半无穷体系的态密度的话，需要表面格林函数的方法，但很多研究时候是不需要的计算这个的。计算表面格林函数的文献就是那两篇了，必须要读懂。
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6楼2015-05-17 18:50:32
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KalaShayminS

铁杆木虫 (著名写手)

【答案】应助回帖

★ ★ ★ ★
感谢参与，应助指数 +1
lchchl: 金币+2 2015-05-16 17:29:46
franch: 金币+2, 谢谢回帖交流。。。。 2015-05-20 09:39:31
1 这个方法不唯一也不简单，需要看对方引用了什么文献用了什么方法
2 虽然基本理论是一样的，但并没有统一的方法，只能看文献本身
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2楼2015-05-16 17:16:44
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lchchl

铜虫 (小有名气)
引用回帖:
2楼: Originally posted by KalaShayminS at 2015-05-16 17:16:44
1 这个方法不唯一也不简单，需要看对方引用了什么文献用了什么方法
2 虽然基本理论是一样的，但并没有统一的方法，只能看文献本身

感谢您的回复！引用的参考文献我已经在问题中列出了的，J. Phys. F 14, 1205–1215 (1984) and J. Phys. F 15, 851–858 (1985)。一是自己编程水平不佳，没能把这两篇文章的方法程序化，另一个是不知道怎么得到hopping parametre，有点无从下手的感觉。
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为什么小木虫每天都是扣四个金币！！！！！！
3楼2015-05-16 17:29:29
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KalaShayminS

铁杆木虫 (著名写手)
引用回帖:
3楼: Originally posted by lchchl at 2015-05-16 17:29:29
感谢您的回复！引用的参考文献我已经在问题中列出了的，J. Phys. F 14, 1205–1215 (1984) and J. Phys. F 15, 851–858 (1985)。一是自己编程水平不佳，没能把这两篇文章的方法程序化，另一个是不知道怎么得到hop ...

你想解决的问题是什么？Green函数方法在表面态这个方面并不是特别好用，不一定要用；hopping parameters在使用的时候肯定会讲是怎么得到的或者有引用文献，按照他们的方法做即可。
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4楼2015-05-16 20:11:47
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