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【交流】新牛顿宇宙 第二章 哈勃定律 2.4非多普勒红移的具体例子
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新牛顿宇宙 第二章 哈勃定律 2.4非多普勒红移的具体例子 2.4.1 Pioneer VI 红移的定量计算 先锋6号空间飞船（Pioneer VI）1965年12月16日被发射到绕太阳运动的轨道中，1968年12月它运行到和地球相对的太阳轨道的另一面，因此先锋6号空间飞船发出的无线电信号要通过日冕才能被地面上的接受系统所接受。美国喷气推进实验室（JPL）Goldstein 利用该实验室64米天线对飞船2295Mhz的载波信号进行精确的测量。中心频率的测量精度达0.05hz。观测的带宽为100hz。Goldstein的观测有两个重要结果：一是当太阳出现‘活动’时，随后观测到的飞船载波信号带宽加宽，同时中心频率红移。二是当飞船和地球的连线越接近太阳，地面上所观测到的飞船载波信号的附加红移越大，当这一连线在离太阳约1度时地面上所接受到的飞船载波信号消失。当飞船运行到离开太阳约1度时，地面上又接受到的飞船载波信号，同时飞船载波信号的附加红移随距离的增加而变小。这两个现象都不难用信号传播路径上日冕中自由电子的变化加以解释。只要对信号传播路径上日冕中自由电子的密度变化给出数字模型，利用本人给出的公式就可以进行定量计算。计算结果和观测结果的比较请参看我的博客文章‘Pioneer VI的 红移问题’。 2.4.2 太阳谱线红移的临边效应的定量计算 自从广义相对论预言存在有引力红移以后，有许多科学家对太阳的谱线进行精密观测。观测的结果无法确切的证明引力红移的存在。他们发现，在日面的不同部位观测到的太阳谱线的频率是不一样的。离开日面中心观测到的太阳谱线的频率要比在日面中心观测到的太阳谱线的频率低。越靠近日面边缘这个频率变低的现象越严重。天文学家把这个现象称为太阳谱线的临边效应。太阳谱线的这种临边效应是用引力红移无法解释的。 利用我的理论公式，这一观测结果显然可以很好的加以解释。在我的博客文章‘太阳谱线红移的临边效应’图1给出观测到太阳谱线红移的临边效应和用我的理论公式计算的结果。图中的观测数据引自Appenzeller and Schroter(1967)，横坐标是以太阳半径为单位的谱线观测点相对日心的距离，纵坐标是以km/s为单位的谱线红移。平滑曲线是根据我的理论公式计算的结果。日冕中自由电子密度分布数据引自文献Arthur N. Cox（1999）。图2是用我的理论公式加上Chae et al提出的太阳大气径向运动对谱线红移的影响。 2.4.3 可以半定量和定性解释的红移例子 在2.4.1和2.4.2中，我用我的非多普勒红移理论定量地解释了‘Pioneer VI的 红移问题’和‘太阳谱线红移的临边效应’，理论计算结果和观测结果符合很好。我的非多普勒红移理论还可以半定量和定性地解释其它一些天文观测中的红移问题，如：‘后发星系团的红移问题’，‘宇宙学红移问题’，‘类星体红移’，‘K效应问题’。这些问题的解释，我都已写过‘博客文章’，我这里就不再重复。没有看过我的博客文章的网友可以在下面给出的网址中查找到我的‘博客文章’。 参考文献 21. 郑怡嘉Pioneer VI的 红移问题 地址：http://blog.51xuewen.com/zyjblog/article_18381.htm 22. 郑怡嘉 太阳谱线红移的临边效应 地址：http://blog.51xuewen.com/zyjblog/article_18393.htm 23．Appenzeller, I., and Schroter, E., H., APJ 147(1967), 1100 24．Arthur N. Cox 1999， Allen’s Astrophysical Quantities 4th ed., 115 25．Chae, J., Yun, H. S., and Poland, A. I., 1997, ApJ, 480, 817 26. 郑怡嘉 后发星系团的红移问题 地址：http://blog.51xuewen.com/zyjblog/article_18549.htm 27. 郑怡嘉 宇宙学红移的非多普勒解释 地址：http://blog.51xuewen.com/zyjblog/article_18949.htm 28. 郑怡嘉 类星体红移的非多普勒解释 地址：http://blog.51xuewen.com/zyjblog/article_18912.htm 29. 郑怡嘉K效应的物理解释 地址：http://blog.51xuewen.com/zyjblog/article_18754.htm |
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