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基于体全息光学元件可聚焦光伏光谱分裂系统的光栅-透镜
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摘要 在光栅-透镜光谱分裂设计中，平面透射光栅设置在平凸透镜的入口处。入射太阳光谱的一部分在偏离透镜法线15-30°处衍射。衍射光谱区域在离轴点处聚焦，而未衍射光谱在透镜的光轴上聚焦。由于衍射波是平面的和离轴的，离轴焦点受像差影响，增加了系统损耗。场曲、色差和球差使用散焦和弯曲焦平面（用每个光伏接收器近似）来补偿。通过修改在构造全息图中使用的离轴波前来校正彗差。在本文中，我们分析了通过共轭对象光束修正离轴波前记录的非平面透射光栅的使用。发散源用作共轭对象和参考光束。球面波入射在透镜处，并且光栅被记录在太阳能集中器的入口孔处。调整轴上光源，在全息图平面上产生轴上平面波前。离轴光源近似为在全息图平面上产生非平面离轴波前的衍射受限光斑。基于平面AM1.5光谱的照明在焦平面上再现离轴衍射受限点。本文介绍了光线追迹和耦合波理论仿真，用于量化通过像差校正实现的损失减少。 关键词：光谱分裂；全息；太阳能；聚焦光伏；像差补偿；光管理；损耗减少 1. 简介  在单光伏（PV）结器件中，低于能隙的光子能量不能被吸收。相反，超过能隙的光子能量被部分地转换成电功率，其余能量在PV器件内被热化。入射到能隙能量的不匹配从根本上限制了（Shockley-Queisser单个能隙极限）单结系统的效率[1]。频谱分裂技术可以根据光谱匹配能隙将入射光子分配到多个结来达到更高的效率[2]。使用光谱分裂系统（SSS），光学系统将入射光子空间上分布到光谱匹配的能隙，以减少入射到能隙能量失配损失。 多结系统通常利用能隙的串联或堆栈（单片）布置来实现，如图1（a）[3]所示。以能隙能量降低的顺序堆叠结，在顶部具有最高的能隙（第一个入射）。上层结作为下层单元的红色通带滤波器。由于结之间的物理接触，串联方法需要子单元的晶格匹配。此外，串联方法具有串联连接的结，将结构限制为具有最低短路电流的能隙。这些约束限制了功率输出并增加了制造的复杂性。 横向SSS在物理上分离了结（如图1（b）和（c）所示），并避免串联结构的限制。光学系统将入射的太阳光分成不同的光谱带来优化每个能隙单元的光谱响应。没有晶格匹配限制，可以使用更广泛类型的PV材料（包括有机物），以便更有效地利用太阳光谱。 此外，结优化可以集中于光谱带的完全吸收而不是晶格匹配条件。  光栅-透镜光谱分离结构由位于平凸透镜的入口孔径处的平面透射光栅组成。入射光谱的一部分离轴（在15-30°）衍射到透镜中。未被全息衍射的光在轴上进入透镜，并在近轴焦点处会聚。衍射光谱分量进入透镜离轴并且分散在这样一个表面（对应透镜的场曲和全息图的色散特性的表面上）[4]。 光谱分裂系统可以使用具有高光学效率以及良好的反射和透射光谱特性的反射滤波器来实现，如图1（a）所示。尽管已经展示了具有二向色性[5,6]和全息反射滤波器[7]的系统，但是它们具有以下缺点： 反射方法需要至少N-1个N结滤波器[5,6]，增加了系统复杂性，追迹灵敏度降低了可靠性。 反射方法需要频谱分裂滤波器在集中照明下操作，以最小化滤波器的所需面积和成本。 二向色滤波器用于聚光结构的性能随着非垂直入射光束而降低[8]。 使用图2（a）中所示的光栅-透镜几何结构可以避免这些问题，用单个宽带滤波器进行聚光之前分离光谱，从而减小了滤波器上的入射角和功率密度。此外，大型全息光学元件可以使用廉价的材料制造，例如重铬酸盐明胶（DCG）[9,10]和光聚合物[11]。 2. 光谱分裂评价函数 在本节中，定义了评估整个系统及其各个组件的频谱性能的度量。 2.1 光谱转换效率 每个能隙的效率用光谱转换效率（SCE）定义：    3. 建模和原型系统结果 设计平面透射光栅使用物理光学软件对其进行数值建模，以获得AM1.5照明的光谱和角度性能数据。然后将光栅数值模型放入Photon Engineering FRED®Optimum光线追迹软件中，对整个系统进行建模，并考虑光学和追迹损耗。类似地，用实验测试的光栅的衍射效率替代数值模型。    3.1 追迹和光学损耗 全息光栅的衍射效率性能的数值模拟包括AM1.5照明下的离轴入射角，偏离法线的角度最高达到±1.5°，以模拟追迹误差。 追迹误差分析总结在图6中。对于通过光栅条纹和非垂直入射（达到+1.5°）的正方向的追迹误差，衍射角和透镜场曲耦合的变化产生最坏情况损耗（>1％净效率下降）。当追迹误差朝向法线（-1.5°）时，发生相反的情况（衍射角变化补偿透镜场曲）。衍射和场曲的耦合/补偿可以在上面的表1中的“Loss due to Tracking”值中看到。追迹误差引起的损耗对于沿着光栅条纹方向的角度变化是类似的。 在图6中，还可以看出不管追迹误差如何，点列图显示出显着的彗差图案。由于大角度处较大的波长衍射，因此随着波长增加，彗差的影响更明显，如图6中点列图的“尾部”的增加宽度和图1（c）中的原型的衍射图案所示。  3.1.1 彗差和能隙位置补偿 通过非平面构造几何形状，可以实现彗差补偿。在共轭方向上使用两个球面波束（点光源），取代在（实）传播方向上的两个平面波前（如图7的顶部所示）。参考点源位于透镜的近轴焦点处，物光源位于所需的接收器位置，如图7的底部所示。记录几何形状的共轭还允许调整接收器的位置（如平面焦平面）。   图8（a）和（c）的比较显示出彗差的共轭结构补偿，将光引向更紧密的焦点。对于单色和白光重建可以看到类似的结果。 4. 结论 在本文中，讨论了光谱分裂作为用于多结PV系统的串联电池的替代。提出了频谱转换效率（SCE）、整体系统效率、滤波器加权重叠（O）和对最佳能隙（IoBB）的改进，并将其定义为光谱分裂系统的评估度量。描述了全息光栅-透镜几何结构，并已经给出模拟和实验结果。对于在可见光范围（<0.9μm）中具有更多能隙的系统，IoBB显示较大值。 光栅-透镜几何结构的离轴衍射角导致彗差和显着的系统损耗。提出并演示了使用共轭记录几何来补偿这种损耗的方法。 正在进行的工作包括使用系统度量结合已建立的用于全息光学元件中的最小化像差技术来增加总体光电转换效率。 5. 致谢 作者想要感谢NSF / DOE ERC合作协议号EEC-1041895、NSF批准号0925085、亚利桑那州TRIF（WEES）项目和研究公司的支持。 参考文献 [1] T. O. M. Tiedje, E. L. I. Yablonovitch, G. D. G. D. Cody, and B. G. B. G. B. G. Brooks, “Limiting efficiency of silicon solar cells,” IEEE Transactions on Electron Devices 31(5), 711–716 (1984) [doi:10.1109/TED.1984.21594]. [2] A. Barnett, D. Kirkpatrick, C. Honsberg, D. Moore, M. Wanlass, K. Emery, R. Schwartz, D. Carlson, S. Bowden, et al., “Very high efficiency solar cell modules,” Progress in Photovoltaics: Research and Applications 17(1), 75–83 (2009) [doi:10.1002/pip.852]. [3] M. A. Green, K. Emery, Y. Hishikawa, W. Warta, and E. D. Dunlop, “Solar cell efficiency tables (version 42),” Progress in Photovoltaics: Research and Applications 21(5), 827–837 (2013) [doi:10.1002/pip.2404]. [4] E. Hecht, Optics 4th edition, in Optics 4th edition by Eugene Hecht Reading, MA: … (2001). [5] A. L. Gray, M. Stan, T. Varghese, A. Korostyshevsky, J. Doman, A. Sandoval, J. Hills, C. Griego, M. 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Winick, “Designing efficient aberration-free holographic lenses in the presence of a construction-reconstruction wavelength shift,” Journal of the Optical Society of America 72(1), 143 (1982) [doi:10.1364/JOSA.72.000143]. 文章来源：Grating-Over-Lens Concentrating Photovoltaic Spectrum SplittingSystems with Volume Holographic Optical Elements  3.png |
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