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guo666

木虫 (正式写手)

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[求助] BET（比表面）测试等温吸附回线问题

请问上图中BET等温吸附回线,为什么回线出现在低压区？有相关文献报道过类似的曲线吗？回线一般出现在高压区。求相关文献及解释，谢谢！

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1楼 2011-05-25 16:53:55

已阅回复此楼关注TA 给TA发消息送TA红花 TA的回帖

zhaohaixing

荣誉版主 (著名写手)

心静、静心

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管辖: 功能材料

【答案】应助回帖

guo666(金币+66, 博学EPI+1): 谢谢！ 2011-05-26 11:23:02

这个一般很少出现，我也没见过这样的图！一般来说滞后环是中孔材料的特征氮气在孔内的模型一般选择是球形，圆柱形或者是狭缝型，具体的视材料特征而定。BJH是中孔材料的孔径分布计算公式，微孔的可以选择HK模型，目前比较先进的模型是NLDFT和MC法（比较精确，而且不局限于中孔材料的孔径分布）

I 型等温线在较低的相对压力下吸附量迅速上升，达到一定相对压力后吸附出现饱和值，似于 Langmuir 型吸附等温线。
只有在非孔性或者大孔吸附剂上，该饱和值相当于在吸附剂表面上形成单分子层吸附，但这种情况很少见
大多数情况下，I 型等温线往往反映的是微孔吸附剂（分子筛、微孔活性炭）上的微孔填充现象，饱和吸附值等于微孔的填充体积。
可逆的化学吸附也应该是这种吸附等温线。
II 型等温线反映非孔性或者大孔吸附剂上典型的物理吸附过程，这是 BET 公式最常说明的对象。
等温线拐点通常出现于单层吸附附近。
随相对压力增加，多层吸附逐步形成，达到饱和蒸汽压时，吸附层无穷多，导致试验难以测定准确的极限平衡吸附值。
III 型等温线十分少见。
吸附气体量随组分分压增加而上升。
曲线下凹是因为吸附质分子间的相互作用比吸附质与吸附剂之间的强，第一层的吸附热比吸附质的液化热小，以致吸附初期吸附质较难于吸附。
随吸附过程的进行，吸附出现自加速现象，吸附层数不受限制。
BET 公式 C 值小于2 时，可以描述 III 型等温线。
IV 型等温线与 II 型等温线类似，但曲线后一段再次凸起，且中间段可能出现吸附回滞环，其对应的是多孔吸附剂出现毛细凝聚的体系。
在中等相对压力下，由于毛细凝聚的发生 IV 型等温线较 II 型等温线上升得更快。
中孔毛细凝聚填满后，如果吸附剂还有大孔径的孔或者吸附质分子相互作用强，可能继续吸附形成多分子层，吸附等温线继续上升。
V 型等温线与 III 型等温线类似，但达到饱和蒸汽压时吸附层数有限，吸附量趋于一极限值。
由于发生毛细凝聚，在中等的相对压力等温线上升较快，并伴有回滞环。
在多孔性吸附剂中，若能在吸附初期形成凹液面，根据 Kelvin 公式，在小于饱和蒸汽压时，凹液面上已达饱和而发生蒸汽的凝结.
发生这种蒸汽凝结的作用总是从小孔向大孔，随着气体压力的增加，发生气体凝结的毛细孔越来越大
脱附时，由于发生毛细凝聚后的液面曲率半径总是小于毛细凝聚前，故在相同吸附量时脱附压力总小于吸附压力。
一般的，回滞环在低相对压力一侧的闭合点对应的 p/p0 只与吸附质性质和吸附温度有关，而与吸附剂性质无关。
氮吸附等温线回滞环的闭合点在 p/p0=0.42~0.50 之间，对应的孔半径在 1.7~2 nm。
在此尺寸之下，孔内毛细凝聚液膜所的受张力大于液膜的抗拉强度，毛细凝聚的液体将不再存在，液体脱附。
当孔半径接近分子大小，其中液体的表面张力失去物理意义，Kelvin 公式也不再适用。
回滞环在高相对压力一侧的闭合点对应吸附剂的全部孔被液态吸附质完全充满，它反映孔性吸附剂的孔分布特性，而往往与吸附质种类无关。
虽然氮吸附要在 p/p0 接近1 时方可将大孔充满，但是由于实验测量精度的限制，在p/p0>0.99（r>100 nm）高相对压力范围的测量误差导致计算的Kelvin 半径误差很大。
一般地，吸附测量应用Kelvin 方程可靠计算孔径的上限是50 nm，IUPAC 对大于50 nm 的孔规定为大孔，需要用压汞法来测量。
吸附等温线回滞环反映的信息基本上与 IUPAC 定义的中孔结构有关。
J. H. de Boer 将回滞环分为5 种主要类型，并与吸附剂的孔大概的结构相联系
IUPAC 将常见的回滞环分成了 H1- H4 四种类型
可以看看这个帖子对你很有帮助！！！https://muchong.com/html/201010/2505808.html