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【重点讨论】"电子结构"第一次讨论
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呵呵，写下这个帖子偶就汗了一把，所谓的万事开头难，这第一次的帖子还要靠大家多顶贴啊。 我这段时间仔细看了看“电子结构”这部书的第一章跟第二章的前三小节。发现由于是刚开始，所以总的来说开始的问题并不是很麻烦。不过也有些小问题。比如，以第19页为例，为什么E-V图像中斜率代表了相变(phase transition)的压强值?再比如，第8页的电子关联中，出现了一些新的概念，例如长程序（long order），集体行为(collective behavior)等等。这些问题大家可以讨论一下，当然也不仅限于这些。我也会给出我的想法。 PS1： 附录中的东西比较重要，例如线性函数和格林函数，我们可以以后开贴专门讨论。 PS2： 下次讨论最好能结束第二章。由于下次讨论跟磁性有关（第二章第四节），我同时会发上一个附件，以CASTEP为例，来阐述各种自磁性材料“电子初始构型”（例如AFM,FM等）的设置跟相应的理论背景（也就是为什么要这么做）。欢迎大家关注。  [ Last edited by wuli8 on 2009-12-23 at 13:16 ] |
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 第一性原理 |
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wuli8
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小木虫(金币+0.5):给个红包，谢谢回帖交流
ice_rain(金币+2,VIP+0):太牛了，啥都知道啊。佩服啊 12-18 16:28
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ice_rain(金币+2,VIP+0):太牛了，啥都知道啊。佩服啊 12-18 16:28
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长程序（long order）， long-range order称为“长程有序”（阎守胜：《固体物理基础》P157） http://prola.aps.org/abstract/PR/v158/i2/p383_1 Existence of Long-Range Order in One and Two Dimensions It is pointed out that a rigorous inequality first proved by Bogoliubov may be used to rule out the existence of quasi-averages (or long-range order) in Bose and Fermi systems for one and two dimensions and T≠0. http://prola.aps.org/abstract/PR/v187/i2/p732_1 Long-Range Order in One-Dimensional Ising Systems The argument of Landau and Lifshitz for the absence of long-range order in one-dimensional systems is used to show that order is absent if the interaction energy falls off faster than n-2. When the interaction falls off as n-2, the order cannot go continuously to zero. [ Last edited by wuli8 on 2009-12-21 at 22:10 ] |
2楼2009-12-18 14:00:00
zdhlover
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3楼2009-12-18 16:19:40
ice_rain
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4楼2009-12-18 16:26:52
简单说说我的看法吧
★ ★ ★
ice_rain(金币+3,VIP+0):谢谢啊，辛苦了 12-18 23:29
ice_rain(金币+3,VIP+0):谢谢啊，辛苦了 12-18 23:29
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这本书的正式内容从第二章开始的，以综述的形式分为13个小节。每一个小节讨论了基于“电子结构”可以计算的体系的性质或是一些重要的进展（例如QMD）。可以说，每个小节的内容如果配上相应的具体体系都是一个科研方向。 一开始，就把体系的电子性质分为了两个大部分，基态和激发态。与基态相关的性质，比如内聚能，平衡晶格结构等等。而与激发态相关的性质，包括比如说金属的比热，泡利自旋磁化率等等。其实把比热或是泡利自旋磁化率列为“激发态”的性质并不奇怪，前者跟未满能带电子的热激发有关（由于金属的价带未满而又无限密集，所以很低的能力就能引起电子的激发），而后者是指在外磁场中电子的磁性行为，因此均属于激发态的性质。 |
5楼2009-12-18 17:07:28
fanchen021
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6楼2009-12-18 17:09:29
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gavinliu7390(金币+5,VIP+0):正解！ 12-18 20:56
ice_rain(金币+1,VIP+0):辛苦 12-18 23:30
gavinliu7390(金币+5,VIP+0):正解！ 12-18 20:56
ice_rain(金币+1,VIP+0):辛苦 12-18 23:30
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第一节主要提到了处于基态时几种典型的晶格结构，包括闭壳层体系（例如惰性气体或是分子组成的晶体），离子晶体，共价晶体，金属晶体以及含有氢键的晶体。那么要注意的是真正的“单纯”晶体是没有的，所有的固体都是几种典型键的混合，只是比例大小不同。例如即使对于NACL，也不是百分之百的离子键。当然，这一节跟普通的固体物理没有太多区别。 第二节提到了在加压的情况下体系的一些性质，比如由于加压而产生的相变，并介绍了如何从总能来计算体模量和压强的计算公式。这里最重要的就是如何通过电子结构的计算确定晶体处于不同相时相变的临界压强。按照FIG2.4的说法，就是求取不同体相总能随体积变化曲线，然后求取相应的不同曲线间的切线斜率，该斜率就是相变压强。这点书上并没有具体的解释为什么这么做。其实很简单，因为按照艾伦菲斯特的相变分类，无论是哪一级的相变，热力学函数（比如吉布斯自由能G=E+PV-TS）本身是连续的，当第一原理计算时T=0，所以相变时两个相的G函数应该相等，对于临界压强应该有G1=E1+PV1=E2+PV2=G2，所以P=（E2-E1）/(V1-V2)，恰恰就是E-V图的斜率的负值。 [ Last edited by yzcluster on 2009-12-18 at 17:38 ] |
7楼2009-12-18 17:27:26
8楼2009-12-18 17:35:56
xirainbow
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